Εισάγετε μια λέξη ή φράση σε οποιαδήποτε γλώσσα 👆
Γλώσσα:
Μετάφραση και ανάλυση λέξεων από την τεχνητή νοημοσύνη ChatGPT
Σε αυτήν τη σελίδα μπορείτε να λάβετε μια λεπτομερή ανάλυση μιας λέξης ή μιας φράσης, η οποία δημιουργήθηκε χρησιμοποιώντας το ChatGPT, την καλύτερη τεχνολογία τεχνητής νοημοσύνης μέχρι σήμερα:
- πώς χρησιμοποιείται η λέξη
- συχνότητα χρήσης
- χρησιμοποιείται πιο συχνά στον προφορικό ή γραπτό λόγο
- επιλογές μετάφρασης λέξεων
- παραδείγματα χρήσης (πολλές φράσεις με μετάφραση)
- ετυμολογία
Τι (ποιος) είναι двигаться в пространстве - ορισμός
ТЕОРИЯ В ФИЗИКЕ
Квантовая теория поля в искривленном пространстве-времени
ГИЛЬБЕРТОВО ПРОСТРАНСТВО
Пространства Гильберта; Пространство Гильберта; Теорема Рисса об общем виде линейного ограниченного функционала в гильбертовом пространстве; Теорема Рисса об общем виде линейного непрерывного функционала в гильбертовом пространстве; Теорема Риса об общем виде ограниченного линейного функционала в гильбертовом пространстве; Теорема Рисса об общем виде непрерывного линейного функционала в гильбертовом пространстве; Гильбертово многообразие; Гильбертовы пространства
математическое понятие, обобщающее понятие евклидова пространства на бесконечномерный случай. Возникло на рубеже 19 и 20 вв. в работах Д. Гильберта; находит широкое приложение в различных разделах математики и теоретической физики.
Гильбертово пространство
Пространства Гильберта; Пространство Гильберта; Теорема Рисса об общем виде линейного ограниченного функционала в гильбертовом пространстве; Теорема Рисса об общем виде линейного непрерывного функционала в гильбертовом пространстве; Теорема Риса об общем виде ограниченного линейного функционала в гильбертовом пространстве; Теорема Рисса об общем виде непрерывного линейного функционала в гильбертовом пространстве; Гильбертово многообразие; Гильбертовы пространства
математическое понятие, обобщающее понятие евклидова пространства на бесконечномерный случай. Возникло на рубеже 19 и 20 вв. в виде естественного логического вывода из работ нем. математика Гильберта в результате обобщения фактов и методов, относящихся к разложениям функций в ортогональные ряды и к исследованию интегральных уравнений. Постепенно развиваясь, понятие "Г. п." находило все более широкие приложения в различных разделах математики и теоретической физики; оно принадлежит к числу важнейших понятии математики.
Первоначально Г. п. понималось как пространство последовательностей со сходящимся рядом квадратов (т. н. пространство l2). Элементами (векторами) такого пространства являются бесконечные числовые последовательности
x = (x1, x2,..., xn,...)
такие, что ряд x21 + x22 +... + х2n + ... сходится. Сумму двух векторов х + y и вектор λx, где λ - действительное число, определяют естественным образом:
x + y = (x1 + y1,..., xn + yn,...),
λx = (λx1, λx2, ..., λxn,...)/
Для любых векторов х, y ∈ l2 формула
(x, y) = x1y1 + x2y2 + ... +xnyn + ...
определяет их скалярное произведение, а под длиной (нормой) вектора х понимается неотрицательное число
Скалярное произведение всегда конечно и удовлетворяет неравенству |(х, у)| ≤ ||x|| ||y||. Последовательность векторов хn называется сходящейся к вектору х, если ||хn-х|| → 0 при n → ∞. Многие определения и факты теории конечномерных евклидовых пространств переносятся и на Г. п. Например, формула
где 0 ≤ φ ≤ π определяет угол φ между векторами х и у. Два вектора х и у называются ортогональными, если (х, у) = 0. Пространство l2 полно: всякая фундаментальная последовательность Коши элементов этого пространства (т. е. последовательность хn, удовлетворяющая условию ||хп-хm||→ 0 при n, m → ∞) имеет предел. В отличие от евклидовых пространств, Г. п. l2 бесконечномерно, т. е. в нём существуют бесконечные системы линейно независимых векторов; например, такую систему образуют единичные векторы
e1 = (1, 0, 0,...), e2 = (0, 1, 0,...),...
При этом для любого вектора x из l2 имеет место разложение
x = x1e1 + x2e2 +... (1)
по системе {en}.
Другим важным примером Г. п. служит пространство l2 всех измеримых функций, заданных на некотором отрезке [a, b], для которых конечен интеграл
понимаемый как интеграл в смысле Лебега. При этом функции, отличающиеся друг от друга лишь на множество меры нуль, считаются тождественными. Сложение функций и умножение их на число определяется обычным способом, а под скалярным произведением понимается интеграл
Норма в этом случае равна
Роль единичных векторов предыдущего примера здесь могут играть любые функции φi(x) из L2, обладающие свойствами ортогональности
и нормированности
а также следующим свойством замкнутости: если f(x) принадлежит L2 и
то f(x) = 0 всюду, кроме множества меры нуль. На отрезке [0,2π] в качестве такой системы функций можно взять тригонометрическую систему
Разложению (1) соответствует разложение функции f(x) из L2 в ряд Фурье
сходящийся к f(x) по норме пространства L2. При этом для всякой функции f(x) выполняется равенство Парсеваля
Соответствие между функциями f(x) из L2 и последовательностями их коэффициентов Фурье a0, a1, b1, a2, b2,... является взаимно однозначным отображением L2 на l2, сохраняющим операции сложения, умножения на числа, а также сохраняющим длины и скалярные произведения. Т. о., эти пространства изоморфны и изометричны, значит имеют одинаковое строение.
В более широком смысле под Г. п. понимают произвольное Линейное пространство, в котором задано скалярное произведение и которое является полным относительно нормы, порождаемой этим скалярным произведением. В зависимости от того, определено ли для элементов Г. п. Н умножение только на действительные числа или же элементы из Н можно умножать на произвольные комплексные числа, различают действительное и комплексное Г. п. В последнем случае под скалярным произведением понимают комплексную функцию (х, у), определённую для любой пары х, у элементов из Н и обладающую следующими свойствами:
1) (х, х) = 0 в том и только том случае, если х = 0,
2) (х, х) ≥ 0 для любого x из Н,
3) (х + у, z) = (x, z) + (у, z),
4) (λx, у) = λ(x, у) для любого комплексного числа λ,
5) 
где черта означает комплексно сопряжённую величину. Норма элемента х определяется равенством
Комплексные Г. п. играют в математике и в её приложениях значительно большую роль, чем действительные Г. п. Одним из важнейших направлений теории Г. п. является изучение линейных операторов в Г. п. (см. Операторов теория). Именно с этим кругом вопросов связаны многочисленные применения Г. п. в теории дифференциальных и интегральных уравнений, теории вероятностей, квантовой механике и т. д.
Лит.: Колмогоров А. Н., Фомин С. В., Элементы теории функций и функционального анализа, 2 изд., М., 1968; Люстерник Л. А., Соболев В. И., Элементы функционального анализа, 2 изд., М., 1965; Данфорд Н., Шварц Дж., Линейные операторы, т. 1 - Общая теория, пер. с англ., М., 1962; Дэй М. М., Нормированные линейные пространства, пер. с англ., М., 1961.
Ю. В. Прохоров.
Гильбертово пространство
Пространства Гильберта; Пространство Гильберта; Теорема Рисса об общем виде линейного ограниченного функционала в гильбертовом пространстве; Теорема Рисса об общем виде линейного непрерывного функционала в гильбертовом пространстве; Теорема Риса об общем виде ограниченного линейного функционала в гильбертовом пространстве; Теорема Рисса об общем виде непрерывного линейного функционала в гильбертовом пространстве; Гильбертово многообразие; Гильбертовы пространства
Ги́льбертово простра́нство — обобщение евклидова пространства, допускающее бесконечную размерность и полное по метрике, порождённой скалярным произведением.
Βικιπαίδεια
Квантовая теория поля в искривлённом пространстве-времени
Квантовая теория поля в искривлённом пространстве-времени — это физическая теория, в которой рассматривается динамика квантовых полей на фоне искривлённого классического пространства-времени.
Поскольку в этой теории пространство-время рассматривается классически, то есть в рамках общей теории относительности, то она не может быть верной с фундаментальной точки зрения. Несмотря на это, она позволяет расширить квантовую теорию поля на случай, когда гравитационные эффекты становятся существенными, хотя эффектами квантовой гравитации ещё можно пренебречь. В частности, квантовая теория поля в искривлённом пространстве-времени должна быть применима к ранней Вселенной и вблизи (и внутри, но не слишком близко к сингулярности) чёрных дыр. Физически, критерием применимости данной теории является малость искривления пространства-времени по сравнению с планковскими масштабами.
Главным достижением этой теории считается предсказание излучения Хокинга.
Παραδείγματα από το σώμα κειμένου για двигаться в пространстве
1. Чтобы двигаться в пространстве в каком-то чётко определённом направлении, нужно в этом пространстве ориентироваться.
2. Предполагается, что управляемые сложной компьютерной программой голограммы хоккеистов будут свободно двигаться в пространстве, давая полное ощущение объема и натуральности происходящего.
3. Управляемые с помощью сложной компьютерной программы, фигуры будут свободно двигаться в пространстве, давая полное ощущение объема, натуральности происходящего.
4. ИСПОЛНИТЕЛЬ ПРИ ЭТОМ МОЖЕТ СВОБОДНО ДВИГАТЬСЯ В ПРОСТРАНСТВЕ, ПЕРЕБИРАТЬ ПАЛЬЦАМИ ПО ВООБРАЖАЕМЫМ СТРУНАМ, И КАЖДАЯ "НОТА" БУДЕТ ОБЯЗАТЕЛЬНО УСЛЫШАНА. *** РЯДОМ С ТУЛОЙ НАЙДЕНЫ СЛЕДЫ ИСЧЕЗНУВШЕЙ ЦИВИЛИЗАЦИИ В МЕКСИКЕ, ПОБЛИЗОСТИ ОТ ИСТОРИЧЕСКОГО ЦЕНТРА ДРЕВНИХ ТОЛЬТЕКОВ ТУЛА, ОБНАРУЖЕНЫ ВОСЕМЬ ЗАХОРОНЕНИЙ, ОТНОСЯЩИХСЯ К '00 ГОДАМ ДО НАШЕЙ ЭРЫ, СООБЩИЛ СЕРХИО КАМАРЕНА ВИЛЬЯСЕНЬОР, ПРЕДСТАВИТЕЛЬ НАЦИОНАЛЬНОГО ИНСТИТУТА АНТРОПОЛОГИИ И ИСТОРИИ В ШТАТЕ ИДАЛЬГО.
